早上出现红霞是为什么

2023-05-19 影视百科 238 作者：chuanxiang2023

大家好，早上出现红霞是为什么相信很多的网友都不是很明白，包括波波射也是一样，不过没有关系，接下来就来为大家分享关于早上出现红霞是为什么和波波射的一些知识点，大家可以关注收藏，免得下次来找不到哦，下面我们开始吧！

早上出现红霞是为什么

偷星九月天第192回凋零的红色樱草花,有的发连接出来。

追上逃跑的飞艇，却被狡猾的金骗进了死亡密室！

这里，任何一个地方都可能冒出飞矢，360度无死角。

这里的飞矢，都是由碳元素制成。

像金刚刀那样坚硬、锋利、冰冷；而且，不可被三月分解。

在这里，三月就像一只被困的猛兽，完全不能发挥威力。

藤蔓只能挡住一时攻击，

飞矢就像永远都用不完一样，一波波射来。

冲破藤蔓的阻隔，

飞向四月，三月……

机关全开，这一刻，是求生的最大不可能，也是制胜的唯一机会！

藤蔓像茧一样保护起三月，四月要独自作战，破坏机关！

以生命为献祭，藤蔓封锁每一个暗器机关，开出红色的樱草花……

樱草花凋谢，她的生命，也即将（是即将）衰竭……

我始终是个拖后腿的，你比谁都清楚这一点。

为什么你还是要选我做搭档，是不是你早就预见了今天的结局？

四月，你这个傻瓜！傻瓜……

三月崩溃了，复仇的火种在他的心中熊熊燃烧！

圣诞节，下雪了。

和三月四月一起去看雪吧，手拉着手，听着脚底吱吱嘎嘎的声音……

四月究竟死了没有？

作为八种元素之一，她死了这故事就没法继续了。

不过，她活过来，可能是很久以后的事了。因为，要过年了，整天虐心无疑就是犯罪啊，该画点开心的故事了，三四就暂告一段落吧！

球面波的反射、透射及折射形成

对某一平面波而言，是以恒定的α角入射到界面，而球面波入射到平直界面时，入射角α是变化的，因此可将平面波看作球面波中某一入射角的情况，或者可将球面波入射看作不同入射角的平面波情况。首先讨论球面波入射时的折射波形成及传播特点，然后讨论反射及透射波振幅系数随入射角α变化的规律。

1.4.3.1折射波的形成及传播特点

当球面波入射到界面时，入射角α在0°～90°变化，由斯奈尔定理

地震勘探原理、方法及解释

在VP1＜VP2的条件下，透射角β1随入射角α的增加而增加，随着α的变化，β1会出现以下3种情况：

1)当α=iPP，有

，则有

地震勘探原理、方法及解释

这时透射波在W2介质中沿界面滑行，波前面垂直界面R，没有透射波在W2介质中向下传播，称这种现象为全反射，角度iPP称为临界角。

2)当α＜iPP时，β1＜

，属正常透射情况。

3)当α＞iPP时，sinβ1＞1(或β1＞

)，数学上不成立，但可由

地震勘探原理、方法及解释

给以变换，然后再将该关系代入透射P波位移矢量UP12，便可得

UP12=a·BPPe∓kzmei(ωt-kxsinβ1)d(1.4-13)

由于cosβ1为虚数，故BPP也应为复数，即可写成

BPP=｜BPP｜eiφ(1.4-14)

得

地震勘探原理、方法及解释

式中：

。

分析(1.4-15)式，可得以下结论：

1)振幅项中因子e-kmz表示振幅随深度z呈指数衰减，因此，此时透射波是在靠近界面的一薄层内传播。

2)传播项因子

中，

表示P12波是以VP2的速度沿x方向传播，即沿界面传播。传播项因子中+φ表示相位超前φ角。这些说明透射波已变成在介质W2中沿界面传播的滑行波，而且波前脱离入射波和反射波而产生超前运动。按照波前面为等时面，等时面为封闭面的概念，在两波前脱离带必然有一新的扰动来填补，新扰动波前一端与反射波波前相连，一端与滑行波波前相连，这个新扰动就为折射波，由于它先于反射波到达地面，也称为首波、初至波。折射波的射线为一系列角度为iPP的平行线。折射波的产生也可用惠更斯原理解释。折射波的产生及射线、波前与反射波的关系可用图1-13表示。

3)折射波产生条件(Ⅰ)：VP2＞VP1。因此称折射界面为速度界面。

4)折射波产生条件(Ⅱ)：α≥iPP，当α＜iPP时不能产生折射波。如图1-14，接收不到折射波的O—B区为盲区，B点为临界点。

5)当VP2＞＞VP1时，iPP较小，在折射层能量几乎全部返回地面，无能量透射下去，形成屏蔽现象。

6)当VS2＞VS1，α≥iSS时，同样可产生折射横波。

图1-13折射波形成示意图

图1-14折射波的射线及盲区示意图

1.4.3.2球面波反射及透射振幅与入射角的关系曲线

当球面波入射到界面时，入射角由0°可变化到接近90°，除在入射角大于临界角时，透射波变成滑行波并产生折射波外，而其他的反射、透射以及波型转换均仍按平面波中讨论的规律进行。因此对某一固定的入射角，在已知地层弹性参数的情况下，经求解式(1.4-8)，可得各反射及透射波振幅系数，改变入射角依次可计算得各种波振幅随入射角的变化曲线，我们称为AVA(amplitudeversusangle)曲线。下面以两种不同的地层模型参数的AVA曲线，说明几种波振幅随入射角的变化情况。

1)当上层介质为密介质，下层介质为疏介质，即VP1＞VP2、ρ1＞ρ2。P波从上层介质入射到界面情况。设

=0.5，

=0.8，泊松比υ1=0.3，υ2=0.5时，振幅系数随入射角α的变化曲线如图1-15。由图中振幅系数曲线的变化规律可见，在α＜20°区段，入射波能量主要分布在非转换波P1和P12上，转换波P1S1和P1S2的振幅很小，α=0°时，P1S1和P1S2的振幅为零。在20°＜α＜56°区段，P11、P12的振幅开始下降，P1S1、P1S2的振幅上升，甚至P1S1和P1S2的幅值大于P11的幅值。在56°＜α＜68°区段P12继续下降，P11开始上升，反射横波P1S1仍大于反射纵波P11的幅值，在α＞68°区段，P12急剧下降，P11很快上升，该段称为广角反射。横波能量逐渐下降。以上曲线说明，反射波振幅随入射角的变化是有规律的，在生产中接收什么样的反射波，要在不同区段去接收，才能接收到最强的有效信号。当然请注意，不同类型的地质模型，AVA曲线变化规律是不一样的，利用这一点也可以由AVA曲线反演地层参数。

图1-15模型(Ⅰ)AVA曲线

2)当上层介质为疏介质，下层介质为密介质，即VP2＞VP1。P波从上层介质入射到界面情况。设

=2.0，

=0.5，泊松比υ1=0.3，υ2=0.25时，各波振幅系数曲线随入射角α的变化曲线如图1-16。由图可见，在α＜10°时，能量分在P12上，无反射P11，也无P1S1和P1S2。随着α增大，P12能量下降，P1S2能量上升。在α=30°时，P12能量下降为零，P11出现，P1S1、P1S2上升。α=30°为P波临界角。当α＞30°时，P11上升，P1S1、P1S2下降。当α=60°时，P1S2下降为零，而P1S1开始上升，α=60°为S波临界角。比较图1-15和图1-16可见，不同地质模型的AVA曲线变化相当大，这一点也说明了AVA曲线的复杂性。

图1-16模型(Ⅱ)AVA曲线

在描述以上两个地质模型时，两个主要地层参数就是速度V和密度ρ，通过理论模型计算可知，引起AVA曲线剧烈变化主要是速度参数V，而密度ρ的变化对AVA曲线的影响相对速度V对AVA曲线的影响小得多。

地震绕射波

实际地质介质中，除具有成层性外，还存在许多特殊的复杂地质结构，诸如断层、尖灭……等，它们构成了地层的间断点(二维空间)或间断线(三维空间)。地震波传播到这些地层间断点(线)时，就会像物理光学中光线通过一个小孔发生衍射现象一样，这些间断点都可看成是一个新震源，由此新震源产生一种新的扰动向弹性空间四周传播，这种扰动在地震勘探中称为绕射波，这种现象称为绕射。

1.5.4.1绕射波的产生

图1-25用一个断层的物理模型说明绕射产生。假设一个平面波AB垂直入射到断层体CO上，当它以t=t0时刻到达断层体表面时，波前的位置是COD。在t=t0+Δt时，O右面的平面波前继续往下传播至GH的位置，而O左面的波前在断层体表面反射到达线段EF。

根据惠更斯原理作图法可以把CO和OD上各点作为圆心，并以V·Δt为半径作圆弧，这些圆弧的包络线就是GH和EF的波前面，其中以断点O为圆心的点构成上行波波前面EF和下行波波前面GH之间的转换点，而圆弧EFG就是以O点为新震源产生的绕射波波前，它在t=t0+Δt时刻把EF和GH两个波前联系起来。这个绕射波当然亦存在于几何阴影圆弧GN和FM范围内，在FM范围内绕射波和反射波相互叠加，因此在断点O右侧虽无弹性界面存在，但仍可观测到由FPG绕射波波前面构成的波动。

严格地说，根据惠更斯原理，实际上波传播到空间每一个点都可以看成一个新的绕射源。例如：欲研究某一弹性界面，当波传播到该界面时，可以把界面上的每一个点都看作是新震源，在地面上某一点观测到的反射波，是由这些反射界面上各新震源产生的绕射波在该观测点上的总叠合。从这个角度说不仅上述断层点、尖灭点等为绕射点，而空间上每一个点实际上都是绕射点，或者说断层点、尖灭点是空间的某些特殊绕射点。如果把空间的每一个点都看作是绕射点这种思想称为广义绕射的话，那么断层、尖灭等绕射就称为狭义绕射，以后凡提到绕射现象不加特殊说明，一般均指这种狭义绕射。

图1-25断层绕射示意图

1.5.4.2绕射波产生条件

据绕射积分理论，地面某一质点的振动能量主要来自界面上以R为半径的菲

尔带内的二次扰动，也就是说，地表所观测到的绕射波是地下断点附近一段界面绕射的叠加，而不仅是地下一物理点的绕射。菲

尔带半径R由下式确定：

地震勘探原理、方法及解释

式中：t为观测点至界面的双程旅行时，ƒ∗为波的主频，h为界面深度，λ为波长，V为波速。如图1-26，当地质体表面长度a满足

a＜R(1.5-21)

时，这样的地质体相当一个点绕射。因此不等式(1.5-21)决定了地震勘探的横向分辨率或称水平分辨率，即对小于R的界面，地震勘探就难以识别。根据以上理论，定义满足下式条件的断块长度为绕射波产生条件：

地震勘探原理、方法及解释

该式说明，当

时，不能产生绕射波(确切的说是绕射源太小，接收不到绕射波)。而当

时，这种界面为长反射段，产生的是反射波。如图1-26断块模型，在断块中间部位为反射段，而断块两端(满足式(1.5-22))的部位为两个绕射段，左右产生两个半支绕射波，相位差180°，在断点的正上方，绕射波的振幅是正常反射波的一半，称为半幅点。图1-27a、图1-27b为不同长度断块绕射波理论模型记录。

地震勘探原理、方法及解释

地震波的反射和折射: 斯奈尔定理

以上讨论的是地震波在无限或半无限弹性介质中传播的动力学特点。当地震波遇到地下的弹性分界面时，波的动力学特点会进一步发生变化，对地震勘探来说，这有重要的实际意义。

同光线在非均匀介质中传播相似，地震波在遇到弹性分界面时也会产生反射和透射。首先从平面波理论出发讨论波的反射和透射。

1.斯奈尔(Snell)定律

假设界面R将空间分为上、下两部分，上部纵波的传播速度为v1，下部的速度为v2(图1-14)。

平面波波前AB以α角投射到界面，当波前上的A点到达界面R上的A'点时，根据惠更斯原理，可以将界面上的A'点看作一个新的震源，由该点产生一个新扰动向介质四周传播。当波前面上B'点经过Δt时间传播到界面R上的Q点时，由A'点新震源发出的扰动在上部介质中亦以速度v1传播了Δt时间，且在下部介质中按速度v2传播了Δt时间。从图中简单的几何关系可以看出，在上部介质中产生的新波前为QS，它同入射波波前A'B'

在同一介质内，与波前QS对应的波称为反射波;与此同时在下部介质中产生新波前面QT，称为透射波。如果反射波波前面和透射波波前面与界面R的夹角分别为α'和β，则不难证明它们应满足下列关系式

地震勘探

图1-14平面波的反射和透射

该式反映了弹性分界面上入射波、反射波和透射波的关系。如果定义α为入射角，α'为反射角，β为透射角，式(1-77)说明入射角等于反射角，而透射角则取决于上下介质的速度比。参数称为射线参数。式(1-77)就是著名的斯奈尔定律，或称反射—透射定律。如果还有不同类型波(横波)的反射和透射，斯奈尔定律(1-77)式还可以扩展为

地震勘探

式中:α1、β1分别表示纵波和横波的反射角;α2、β2分别表示纵波和横波的透射角。

在地震勘探中，把与入射波波型相同的反射波或透射波称为同类波，反之称转换波(例如入射波为纵波，则有转换反射横波和转换透射横波)。斯奈尔定律可以用一句话来表述:在界面上，入射波、反射波和折射波的射线参数p值相等。

2.临界角入射

根据透射定律，当v2<v1时，透射角α2小于入射角α1;然而，当v2>v1时，情况就相反，α2甚至可达90°这时透射波沿着界面传播。定义α2=90°时的入射角为临界角i，显然

地震勘探

当入射角大于临界角i时，因为sinα2不能大于1，所以用实数角度难以满足斯奈尔定律，只有采用复数角(虚数)则可以，这时产生全反射。